很多人不知道馬氏體時(shí)效鋼材料的綜合性的知識(shí)，小編對(duì)馬氏體與貝氏體的判別解析.docx進(jìn)行分享，希望能對(duì)你有所幫助！

本文導(dǎo)讀目錄：

1、馬氏體時(shí)效鋼材料的綜合性

2、馬氏體與貝氏體的判別解析.docx

3、收藏詞條 編輯詞條馬氏體轉(zhuǎn)變

馬氏體時(shí)效鋼材料的綜合性

　　相對(duì)于其他鋼材等結(jié)構(gòu)材料，馬氏體時(shí)效鋼具有很多突出的性能特點(diǎn)：。

　　馬氏體時(shí)效鋼具有良好的鍛造、熱軋等熱加工性能，這主要得益于其具有優(yōu)異的熱塑性；馬氏體時(shí)效鋼同樣具有良好的冷加工性能，這同樣得益于其較低的加工硬化系數(shù)，在無軟化退火的情況下可以得到90%以上的變形量；馬氏體時(shí)效鋼通過簡單的固溶和時(shí)效熱處理即可實(shí)現(xiàn)相應(yīng)的組織性能，并且在熱處理時(shí)不存在脫碳問題，具有淬透性好和變形小的優(yōu)點(diǎn)。

　　馬氏體時(shí)效鋼是已知的強(qiáng)韌性最高的鋼種，相對(duì)于同強(qiáng)度級(jí)別的其他超高強(qiáng)度鋼而言，馬氏體時(shí)效鋼的斷裂韌性最為出色；除了具有優(yōu)異的常溫力學(xué)性能外，馬氏體時(shí)效鋼還具有良好的高溫力學(xué)性能；此外馬氏體鋼還具有最小的非彈性效應(yīng)和較高的彈性極限，同時(shí)馬氏體時(shí)效鋼的儲(chǔ)能效應(yīng)和彈性敏感性也十分優(yōu)異。

　　在沒有表面處理的情況下，馬氏體時(shí)效鋼的這項(xiàng)指標(biāo)與其他超高強(qiáng)度鋼接近，但通過簡單的噴丸強(qiáng)化或滲氮處理，馬氏體時(shí)效鋼就可以獲得極高的表面硬度和疲勞極限。

　　同其他超高強(qiáng)度鋼相比，馬氏體時(shí)效鋼具有優(yōu)異的綜合焊接性能，即使不經(jīng)過焊接預(yù)熱和后熱，一般也不會(huì)產(chǎn)生焊接裂紋。

　　不過由于馬氏體時(shí)效鋼含有易與O、N結(jié)合的Ti、Al元素，所以在焊接工藝的選擇上盡量保證這些元素具有較小的燒損量。

　　同很多鋼材相比，馬氏體時(shí)效不銹鋼都具有更為優(yōu)良的耐腐蝕性能，因此它是未來超高強(qiáng)度不銹鋼的重要發(fā)展方向。

馬氏體與貝氏體的判別解析.docx

　　構(gòu)是位錯(cuò)（又稱位錯(cuò)馬氏體），其形態(tài)特征見表1。

　　1.2片狀馬氏體（針狀馬氏體或高碳馬氏體）：。

　　FeNiCrWMrSiC^S府媒狀馬氏體Ms點(diǎn)極低的。

　　FeNiCrWMrSiC^S府媒狀馬氏體。

　　133&馬氏體：在Fe-Mn合金中，當(dāng)Mn超過15%時(shí)，淬火后形成&馬氏體,它是密排六方結(jié)構(gòu)。

　　貝氏體是過飽和鐵素體和滲碳體組成的兩相混合物。

　　中、高碳鋼350550C,低碳鋼溫度要高些。

　　低碳鋼（0.1%C:鐵素體條略寬，滲碳體呈細(xì)條狀。

　　鐵素體之間成小角度晶界（618，滲碳體沿條的長軸方向排列成行。

　　中、高碳鋼形成溫度與約350CMs點(diǎn)之間。

　　電鏡下觀察：看出碳化物呈粒狀或細(xì)片狀分布于a相之內(nèi)，沿著與片的長軸相夾5565。

　　2.3粒狀貝氏體：是由塊狀（等軸狀）的鐵素體和富碳奧氏體區(qū)所組成。

　　富碳奧氏體區(qū)一般呈顆粒狀，也可能呈小島狀、小河狀等。

　　從受侵蝕程度區(qū)分：馬氏體較下貝氏體難于侵蝕，常用淺（輕）浸蝕法區(qū)分，浸蝕后出現(xiàn)的黑色短細(xì)針即為下貝氏體。

　　高碳馬氏體的慣析面為（225）丫和（259）y，下貝氏體的慣析面為（112）丫。

　　下貝氏體^馬氏體.殘奧及少里羽毛狀馬氏體200X。

收藏詞條 編輯詞條馬氏體轉(zhuǎn)變

　　在非平衡條件下，金屬和合金中發(fā)生的非擴(kuò)散的晶型轉(zhuǎn)變。

　　別(獨(dú)立地)用x射線衍射技術(shù)確定了鋼中馬氏體的本質(zhì)：體心正方結(jié)構(gòu)，碳在a-Fe中的過飽和固溶體，奧氏體在非平衡(大過冷)條件下轉(zhuǎn)變成的一種介穩(wěn)相。

　　到50年代，不但積累了大量有關(guān)鋼中馬氏體轉(zhuǎn)變的技術(shù)資料，而且還發(fā)現(xiàn)在一系列有色合金及某幾種純金屬中也發(fā)生相似的轉(zhuǎn)變。

　　在此基礎(chǔ)上，逐漸認(rèn)識(shí)到，以鋼中馬氏體形成為代表的相變，是一種與歷來了解的固態(tài)擴(kuò)散型晶型轉(zhuǎn)變具有本質(zhì)區(qū)別的固態(tài)一級(jí)相變非擴(kuò)散的晶型轉(zhuǎn)變，定名為馬氏體轉(zhuǎn)變。

　　各種合金系中經(jīng)馬氏體轉(zhuǎn)變形成的低溫產(chǎn)物皆稱為馬氏體，如鈦合金中馬氏體、銅合金中馬氏體等。

　　馬氏體轉(zhuǎn)變是金屬熱處理時(shí)發(fā)生的相變的基本類型之一，對(duì)鋼的強(qiáng)化熱處理及形狀記憶合金的應(yīng)用技術(shù)具有重要意義。

　　如圖2所示，在母相的自由表(平)面上，轉(zhuǎn)變成馬氏體的那塊面積發(fā)生一定角度的傾斜，并仍保持為平面。

　　由此帶動(dòng)鄰近的母相呈山峰狀凸起(另一側(cè)下凹)，原始態(tài)表面的直線刻痕轉(zhuǎn)入新相后仍為直線，在界面處不斷開，保持連續(xù)。

　　生成相與母相成分相同，以共格或半共格界面為生長相界面，故不存在相界面遷移的熱激活機(jī)制。

　　形核率和長大速度皆與擴(kuò)散型轉(zhuǎn)變的熱動(dòng)力學(xué)處理結(jié)果顯著不符。

　　根據(jù)上述諸特征，如平面在相變后仍為平面、非擴(kuò)散、共格性，尤其具有不變平面(慣習(xí)面)，判定馬氏體轉(zhuǎn)變是以不變平面應(yīng)變的方式(而不是界面原子熱激活躍遷的方式)進(jìn)行晶格類型的改組。

　　圖3馬氏體轉(zhuǎn)變時(shí)的不變平面，即(111)y∥(011)a，[101]y∥[111]a。

　　這一驅(qū)動(dòng)力主要用于克服馬氏體形核時(shí)巨大的共格畸變能和提供馬氏體內(nèi)伴生的晶體缺陷(亞結(jié)構(gòu))儲(chǔ)存能。

　　分類馬氏體轉(zhuǎn)變按動(dòng)力學(xué)特征可以分為4大類。

　　某些MS點(diǎn)很低的合金，當(dāng)冷卻到達(dá)Ms時(shí)，發(fā)生爆發(fā)式形核和爆發(fā)式生長，在瞬間形成大量的馬氏體。

　　圖10為4種鐵鎳碳合金的爆發(fā)型馬氏體轉(zhuǎn)變的轉(zhuǎn)變量一溫度關(guān)系，其中兩種具有顯著的爆發(fā)型馬氏體形成。

　　當(dāng)Ms點(diǎn)過高或過低時(shí)，爆發(fā)量減少，甚至消失。

　　圖104種鐵鎳碳合金的爆發(fā)型馬氏體轉(zhuǎn)變的轉(zhuǎn)變量與合金慨點(diǎn)的關(guān)系。

　　作為一種固態(tài)相變，各種馬氏體轉(zhuǎn)變都具有可逆性。

　　高溫相(p)和低溫相(馬氏體，M)間的轉(zhuǎn)化可表示為:。

　　熱彈性馬氏體轉(zhuǎn)變與前述3類的根本性區(qū)別，在于不存在爆發(fā)式生長，而是一種變溫生長機(jī)制。

　　形核后，隨溫度下降相界面向高溫相(p)推移，至溫度停止下降或遇到障礙物(如晶界)時(shí)停止推移。

　　逆轉(zhuǎn)變是上述行為的反向，即隨溫度上升界面向馬氏體中推移，直至馬氏體片消失。

　　對(duì)于一片馬氏體而言，正逆過程可循環(huán)往復(fù)進(jìn)行。

　　As與Mf越接近(相應(yīng)地，Af與Ms也越接近)的合金，在整個(gè)轉(zhuǎn)變溫度范圍內(nèi)馬氏體的消長與溫度升降越接近于同步。

　　層錯(cuò)形核論20世紀(jì)50年代初，克里斯欽提出面心立方一密排六方馬氏體轉(zhuǎn)變可由層錯(cuò)的形成及按特殊機(jī)制運(yùn)作產(chǎn)生馬氏體核的設(shè)想，后來逐漸發(fā)展成極軸機(jī)制和層錯(cuò)自發(fā)形核機(jī)制兩種學(xué)說。

　　面心立方(y)一密排六方(￡)轉(zhuǎn)變可按體心立方金屬在{112}面上擴(kuò)展位錯(cuò)繞節(jié)點(diǎn)旋轉(zhuǎn)產(chǎn)生孿晶結(jié)構(gòu)的原理，如圖11所示，在面心立方(111)y面上1/2a[110]y，位錯(cuò)分解成兩條半位錯(cuò)b1：a/6[121]y及b2：a/6[211]y，二者中間包含的就是一個(gè)平行于(111)y、厚度為2個(gè)原子層的密排六方結(jié)構(gòu)。

　　在特定的位錯(cuò)組態(tài)下，兩個(gè)半位錯(cuò)b1、b2分別繞極軸(通過b1、b2結(jié)點(diǎn)垂直于(111)y的直線)作正、反向旋轉(zhuǎn)，可使六方結(jié)構(gòu)的厚度增加，而擴(kuò)展區(qū)的擴(kuò)大則使六方結(jié)構(gòu)的徑向尺寸長大。

　　極軸機(jī)制實(shí)際上包含了ye馬氏體轉(zhuǎn)變形核和長大兩個(gè)過程。

　　核胚凍結(jié)論50年代后期，德國人克納普一德林格(簡稱KD)假定母相中在高溫下已存在不同尺寸的馬氏體核胚，在冷卻到低溫時(shí)被凍結(jié)下來，根據(jù)英國人弗蘭克(F0.C0.Frank)關(guān)于鐵碳合金中{225}y馬氏體與奧氏體間的螺位錯(cuò)界面模型，設(shè)計(jì)了由位錯(cuò)網(wǎng)構(gòu)成的{225}y馬氏體核胚，又稱KD胞模型，如圖12所示。

　　平面上每隔6層原子配置一[110]y方向的螺位錯(cuò)(弗蘭克模型)，正反向螺位錯(cuò)在邊沿相交，形成沿圓周的刃型位錯(cuò)圈。

　　這樣，徑向和軸向的長大都是以位錯(cuò)運(yùn)動(dòng)的方式來進(jìn)行。

　　圖13為KD核胚生長阻力與尺寸的關(guān)系，阻力(△f)隨尺寸(徑向?yàn)閞)的增大而減少。

　　因而，任何尺寸的核胚，一旦發(fā)生長大，就必然是爆發(fā)式的。

　　當(dāng)溫度低于平衡點(diǎn)T0時(shí)，相變驅(qū)動(dòng)力△Gy-a成為負(fù)值。

　　當(dāng)后者絕對(duì)值達(dá)被凍結(jié)核胚中最大尺寸(rmax)者的生長阻力，，此溫度即為MS點(diǎn)。

　　在Ms以下，隨溫度下降依次啟動(dòng)尺寸更小的核胚。

　　上述機(jī)制和熱動(dòng)力學(xué)分析比較完整地解釋了變溫馬氏體的動(dòng)力學(xué)特征。

那么以上的內(nèi)容就是關(guān)于馬氏體時(shí)效鋼材料的綜合性的介紹了，馬氏體與貝氏體的判別解析.docx是小編整理匯總而成，希望能給大家?guī)韼椭?/p>